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Die durchgeführte Untersuchung des Strahlungsfeldes der
Erdatmosphäre erfordert die Betrachtung der Strahlungsenergie
, welche durch ein Flächenelement da in
Richtungen innerhalb des Raumwinkelelementes 
und des
Wellenlängenintervalls 
in der Zeit dt
transportiert wird.
Die nach RAYLEIGH Streuung in einem Zylinder der Länge dh und der
Grundfläche da in einem Raumwinkel verbleibende Energie
(Superskript ,,ext``, von Extinktion) in einem
Wellenlängenintervall
und einem Einheitszeitintervall ist beschrieben durch:
|  |
(1) |
wobei 
den RAYLEIGH Streukoeffizienten für die
betrachtete Wellenlänge 
darstellt. Das Zylindervolumen
dh da wird im weiteren mit dV bezeichnet. Auf die explizite
Formulierung der Abhängigkeit verschiedener Größen von h wird
hier aus Gründen der Übersichtlichkeit zunächst einmal verzichtet.
Die Eigenschaft der RAYLEIGH- gestreuten Strahlung in einen
verschobenen und unverschobenen, elastisch gestreuten Anteil zu
zerfallen (RRS und CABANNES Streuung, siehe Abschnitt 3),
ist in Laborexperimenten zu beobachten, wenn die spektrale
Auflösung des Spektrometers ausreichend groß ist.
In Gleichung 1 geht bereits die Annahme ein, daß
zweierlei Prozesse in den Energieverlust durch RAYLEIGH- Streuung
eingehen: der Verlust dadurch, daß (a) die Energie aus der
untersuchten Richtung herausgestreut wird; (b) die Energie für die
Anregungswellenlänge auf STOKES- und ANTI-STOKES Linien
verteilt wird und somit dem untersuchten Wellenlängenintervall
verloren geht. Im Intervall verbleibt lediglich die
CABANNES Linie.
Die Aufspaltung von RAYLEIGH- gestreuter Strahlung in Luft in einen
Teil (a) und (b) ist, wie bereits in Abschnitt 3
dargestellt, implizit. Die spektrale Abhängigkeit der Verlustenergie,
also die RRS Linien, ist nicht relevant, da sie keinen Beitrag
innerhalb des relevanten Wellenlängenintervalls hat.
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Marco Vountas